Напряжение
Для ускорения электронов в трубке к ее полюсам необходимо приложить высокое напряжение. С увеличением напряжения, приложенного к трубке растет интенсивность лучей каждой длины волны λ в непрерывном спектре и полное излучение трубки. При этом смещается в сторону коротких волн не только длина граничной волны λ_мин, но и длина волны максимума кривой спектрального распределения интенсивности λ_м.
При изменении напряжения изменяется спектральный состав излучения. Спектральный состав тормозного излучения не зависит от тока и рода материала мишени трубки.
Практически вся мощность, выделяемая на мишени электронным пучком, преобразуется в теплоту. Поэтому рентгеновские трубки относятся к числу электронных приборов, номинальная мощность которых лимитируется, как правило, нагревом их мишени и анодного узла в целом.
Ток
При увеличении силы тока, протекающего через трубку, увеличивается число электронов, тормозящихся на аноде, следовательно, увеличивается излучение трубки.
С увеличением силы тока увеличивается интенсивность каждой длины волны спектра во столько раз, во сколько раз возрос ток. Форма кривой распределения интенсивности остается неизменной, граничная длина волны λ_мин и длина волны, отвечающая максимуму интенсивности, сохраняют свое значение. Интенсивность полного излучения трубки оказывается пропорциональной силе тока: I=k* i
где
I – интенсивность полного излучения трубки;
i – сила тока, протекающего через трубку;
k – коэффициент пропорциональности.
Материал анода
Влияние рода материала анода на излучение непрерывного спектра было исследовано Кейем еще в 1908 г. Оказалось, что полная энергия излучения трубки при одних и тех же напряжениях и силе тока через трубку I прямо пропорциональна атомному весу А элемента материала анода. Дальнейшие исследования показали, что полное излучение пропорционально атомному номеру Z, а не атомному весу А. Это был с установлено при измерениях полного излучения анодов. Более подробно о данной характеристике в данной работе изложено далее.